conductivity是什么意思conductivity英[ˌkɒndʌk'tɪvətɪ]美[ˌkɑndʌkˈtɪvɪti]n. 传导性，传导率，电导率;[例句]Its mechanical properties, thermal conductivity, electrical insulation and thermal stability were studied.研究了涂料力学性能、热导率、电绝缘性、热稳定性等性能 。[其他] 复数：conductivities
electrical conductivity是什么意思electrical conductivity
电导率；电导系数；导电性；导电率
导电度；电导性；电导度
电导率 ， 物理学概念，指在介质中该量与电场强度之积等于传导电流密度，也可以称为导电率 。对于各向同性介质，电导率是标量；对于各向异性介质，电导率是张量 。生态学中 ， 电导率是以数字表示的溶液传导电流的能力 。单位以西门子每米（S/m）表示 。
electric conductivity是什么意思导电能力
transverse conductivity是什么意思transverse conductivity
横向传导率
electronconductivity是什么意思【conductivity】electron conductivity
电子电导率
electronconductivity
导电性，电导率
According to the above constitution, wiring layers having satisfactoryelectroconductivity can be provided.
由此，能够得到确保了充分的导电性的布线层
电导和电导率是什么关系电导率，物理学概念，指在介质中该量与电场强度之积等于传导电流密度 。对于各向同性介质，电导率是标量；对于各向异性介质 ， 电导率是张量 。生态学中，电导率是以数字表示的溶液传导电流的能力 。单位以西门子每米（S/m）表示 。
（1）英文：conductivity(orspecific conductance)
（2）定义：电阻率的倒数为电导率 ， 用希腊字母κ表示（或者γ[1]），κ=1/ρ 。除非特别指明，电导率的测量温度是标准温度（ 25 °C ） 。
（3）单位：在国际单位制中，电导率的单位称为西门子/米（S/m），其它单位有：MS/m ， S/cm，μS/cm 。1S/m=1000mS/m=1000000μS/m=10mS/cm=10000μS/cm 。
（4）说明：电导率的物理意义是表示物质导电的性能 。电导率越大则导电性能越强 ， 反之越小 。另外，不少人将电导跟电导率混淆：电导是电阻的倒数，电导率是电阻率的倒数 。
bandlike transport和hopping transport的区别bandlike transport
带状传输
hopping transport
[网络]
跳跃输运
例句
1Hopping-Electron Transport in a Field-Emission Display
场致发射显示中的跳跃式电子传输
2Based on tight-binding disordered model, a direct current electronic hopping transport conductance model of one-dimensional disordered system was established, and the direct current conductivity formula was derived.
在单电子紧束缚无序模型基础上 ， 建立一维无序材料电子跳跃输运直流电导率计算模型，并推导其直流电导率计算公式；
3Foreign Office officials assisted with transport and finance problems.
外交部官员帮助解决运输和经费问题 。
4A pallid account of the future of transport
对交通运输前景的平淡描述
导热性的英语翻译 导热性用英语怎么说导热性_
导热性
[词典]conductivity for heat; temperature conductivity; thermal conductance; thermal conductivity;
[例句]测量系统还受样品气体的导热性和热对流性之类其他性能的影响 。
Measuring systems are affected by other properties such as thermal conductivity and thermal convection of the sample gas.
双语例句 汉英大词典
NaCl为强电解质,为什么加入到乳状液中,乳状液的电导率会随其加入量的增加而降低（1）英文：conductivity (or specific conductance)（2）定义：电阻率的倒数为电导率 ， σ=1/ρ。除非特别指明，电导率的测量温度是标准温度（ 25 °C ） 。（3）单位：在国际单位制中,电导率的单位是西门子/米（S/m），其它单位有：s/cm，μs/cm 。1S/m=0.01s/cm=10000μs/cm 。（4）说明：电导率的物理意义是表示物质导电的性能 。电导率越大则导电性能越强，反之越小 。另外，不少人将电导跟电导率混淆：电导是电阻的倒数，电导率是电阻率的倒数 。
编辑本段影响因素
（1）温度：电导率与温度具有很大相关性 。金属的电导率随着温度的增高而降低 。半导体的电导率随着温度的增高而增高 。在一段温度值域内，电导率可以被近似为与温度成正比 。为了要比较物质在不同温度状况的电导率，必须设定一个共同的参考温度 。电导率与温度的相关性 ， 时常可以表达为，电导率对上温度线图的斜率 。（2）掺杂程度：固态半导体的掺杂程度会造成电导率很大的变化 。增加掺杂程度会造成高电导率 。水溶液的电导率高低相依于其内含溶质盐的浓度，或其它会分解为电解质的化学杂质 。水样本的电导率是测量水的含盐成分、含离子成分、含杂质成分等等的重要指标 。水越纯净 ， 电导率越低（电阻率越高） 。水的电导率时常以电导系数来纪录；电导系数是水在 25°C 温度的电导率 。
你问题中的乳浊液是什么？也许与NACL反应从而导致溶液中的离子浓度降低 。
penetration 和permeability的区别penetration英 [penɪ'treɪʃ(ə)n]美 [,pɛnɪ'treʃən]n. 渗透；突破；侵入；洞察力permeability英 [pɜːmɪə'bɪlɪtɪ]美 [,pɝmɪə'bɪləti]n. 渗透性；透磁率，导磁系数；弥漫
permeability什么意思permeability
n.渗透性；渗蚀度；【航】(气球气体的)透出量；【物】磁导率
通透性；渗透率；导磁率
复数：permeabilities
例句筛选
1.
The air permeability back board can be made of plastics or other materials.
透气背板可用塑料或其他材料制成 。
2.
Curtain walling - Air permeability - Performance requirements andclassification.
幕墙.透气率.性能要求和分类
高分子中permeance和permeability区别是什么？它们对应的中文叫什么？磁导 permeance
表征磁路导磁能力的参数 。在数值上用磁阻的倒数表示:∧=1/Rm 。单位名称为亨[利]，单位符号为H 。参见“磁阻” 。
permeability一般指磁导率
磁导率 英文名称：magnetic permeability 表征磁介质磁性的物理量 。表示在空间或在磁芯空间中的线圈流过电流后、产生磁通的阻力、或者是其在磁场中导通磁力线的能力、其公式μ=B/H 、其中H=磁场强度、B=磁感应强度 ， 常用符号μ表示，μ为介质的磁导率，或称绝对磁导率 。
出水量小计算出的渗透系数大是否有问题：渗透系数渗透系数hydraulicconductivity/permeabilitycoefficienthydraulicconductivity/permeabilitycoefficient渗透系数正文表示岩土透水性能的数量指标 。亦称水力传导度 。可由达西定律求得：q＝KI式中q为单位渗流量，也称渗透速度（米/日）;K为渗透系数（米/日）；I为水力坡度,无量纲 。可见,当I＝1时，q＝K，表明渗透系数在数值上等于水力坡度为1时，通过单位面积的渗流量 。岩土的渗透系数愈大，透水性越强，反之越弱 。渗透系数的大小主要不取决于岩土空隙度的值，而取决于空隙的大小、形状和连通性，也取决于水的粘滞性和容量，因此，温度变化，水中有机物、无机物的成分和含量多少，均对渗透系数有影响 。在均质含水层中,不同地点具有相同的渗透系数;在非均质含水层中，渗透系数与水流方向无关，而在各向异性含水层中 ， 同一地点当水流方向不同时，具有不同的渗透系数值 。一般说来 ， 对于同一性质的地下水饱和带中一定地点的渗透系数是常数；而非饱和带的渗透系数随岩土含水量而变，含水量减少时渗透系数急剧减少 。渗透系数是含水层的一个重要参数，当计算水井出水量、水库渗漏量时都要用到渗透系数数值 。渗透系数的测定方法很多，可以归纳为野外测定和室内测定两类 。室内测定法主要是对从现场取来的试样进行渗透试验 。野外测定法是依据稳定流和非稳定流理论，通过抽水试验(在水井中抽水，并观测抽水量和井水位)等方法，求得渗透系数 。与渗透系数密切相关的另一参数为导水系数(coef-ficientoftransmissivity)，它是渗透系数与含水层厚度的乘积，多用在地下水流的计算公式中 。对某一垂直于地下水流向的断面来说，导水系数相当于水力坡度等于1时流经单位宽度含水层的地下水流量 。导水系数大,表明在同样条件下，通过含水层断面的水量大,反之则小 。导水系数只有当地下水二维流动时才有意义 ， 对于三维流动是没有意义的 。渗透系数配图渗透系数
permeability 是什么意思？一个水库的水力压裂通过电传导设备控制，目的是增加其渗透性和地层的电传导率 。
permeablity 渗透性
conductivity/resistivity是什么意思conductivity/resistivity
电导率/电阻率
.
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surface resistivity是什么意思[英][ˈsə:fis ˌri:zisˈtiviti][美][ˈsɚfəs ˌrizɪsˈtɪvɪti] ， 意思就是表面电阻系数，望采纳谢谢
surface resistivity什么意思surface resistivity[英][ˈsə:fis ˌri:zisˈtiviti][美][ˈsɚfəs ˌrizɪsˈtɪvɪti]表面电阻系数;
electrical resistivity是什么意思electrical resistivity
电阻率
双语对照
词典结果：
electrical resistivity
电阻率;
resistivity
[英][ˌrɪzɪ'stɪvɪtɪ][美][ˌrɪzɪ'stɪvɪtɪ]
n.抵抗力 ， 电阻系数; 电阻率; 安定性;
例句:
1.
In this case, the rock gives a low radioactivity reading, which suggests that it is sand; itsresistivity is high, which suggests it is oil-bearing.
在这个例子中，岩石低放射性说明这是沙岩，而它的高电阻率则说明其中含油
electrical conductivity是什麼意思导电性或者导电率、导电度的意思
bulk electrical conductivity是什么意思bulk electrical conductivity
电导率
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thermal conductivity coefficient是什么意思thermal conductivity coefficient
英[ˈθə:məl ˌkɔndʌkˈtɪvɪti: ˌkəʊəˈfɪʃənt]
美[ˈθɚməl ˌkɑndʌkˈtɪvɪti ˌkoəˈfɪʃənt]
[释义]热导系数;
[网络]导热系数; 热传导系数;
[例句]The way and the mathematical model of using cast method to determine the sand mold's thermal conductivity coefficient are studied.
本文研究了应用浇注法测定砂型导热系数的测试方法和数学模型 。
如有帮助请采纳 ，
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导热性是什么...导热性是物质传导热量的性能 。一般说导电性好的材料，其导热性也好 。若某些零件在使用中需要大量吸热或散热时，则要用导热性好的材料 。如凝汽器中的冷却水管常用导热性好的铜合金制造 ， 以提高冷却效果 。
词目：导热性
英文：Thermal Conductivity
释文：导热性是对固体或液体传热的能力的衡量 。
导热性能好的物体，往往吸热快 ， 散热也快 。
其大小用热导系数来衡量，热导系数定义：物体上下表面温度相差1℃时，单位时间内通过导体横截面的热量 。符号：λ ，单位：W/（m·K）
纯金属的导热性好，其中银（约418.6）最好，铜（约393.5），铝（约211.9）次之 ， 钨（约166.2），镁（约153.7）等再次之 。合金的导热性比纯金属差 。
应用方面：
一般来说，在焊接，铸造，锻造，和热处理等工艺就必须考虑其导热性，防止材料在加热或冷却过程中其内外温差过大，从而对材料造成变形和破坏等因素 。
THERMAL CONDUCTIVITY ON A ROLL翻译THERMAL CONDUCTIVITY ON A ROLL
小写为：thermal conductivity on a roll
直译：导热系数；超常发挥
在原文中可以翻译为：在导热材料这方面表现良好
解析：
thermal conductivity
导热系数；热导率
on a roll
运气好；超常发挥；做得很顺
finite和limit的区别finite表示有限的，其反义词为无限的 。。。指数量偏多limited是没有限制的 。泛指各种限制 。
hfss中的高次模如何判断是什么模Ansoft HFSS 的边界条件用Ansoft HFSS求解的波动方程是由微分形式的麦克斯韦方程推导出来的 。在这些场矢量和它们的导数是都单值、有界而且沿空间连续分布的假设下，这些表达式才可以使用 。在边界和场源处 ， 场是不连续的，场的导数变得没有意义 。因此，边界条件确定了跨越不连续边界处场的性质 。作为一个Ansoft HSS 用户你必须时刻都意识到由边界条件确定场的假设 。由于边界条件对场有制约作用的假设，我们可以确定对仿真哪些边界条件是合适的 。对边界条件的不恰当使用将导致矛盾的结果 。当边界条件被正确使用时，边界条件能够成功地用于简化模型的复杂性 。事实上，Ansoft HSS 能够自动地使用边界条件来简化模型的复杂性 。对于无源RF 器件来说 ， Ansoft HSS 可以被认为是一个虚拟的原型世界 。与边界为无限空间的真实世界不同，虚拟原型世界被做成有限的 。为了获得这个有限空间，Ansoft HSS使用了背景或包围几何模型的外部边界条件 。模型的复杂性通常直接与求解问题所需的时间和计算机硬件资源直接联系 。在任何可以提高计算机的硬件资源性能的时候 ， 提高计算机资源的性能对计算都是有利的 。§2.2 一般边界条件有三种类型的边界条件 。第一种边界条件的头两个是多数使用者有责任确定的边界或确保它们被正确的定义 。材料边界条件对用户是非常明确的 。1、激励源波端口（外部）集中端口（内部）2、表面近似对称面理想电或磁表面辐射表面背景或外部表面3、材料特性两种介质之间的边界具有有限电导的导体§2.3 背景如何影响结构所谓背景是指几何模型周围没有被任何物体占据的空间 。任何和背景有关联的物体表面将被自动地定义为理想的电边界（Perfect E）并且命名为外部（outer）边界条件 。你可以把你的几何结构想象为外面有一层很薄而且是理想导体的材料 。如果有必要 ， 你可以改变暴露于背景材料的表面性质，使其性质与理想的电边界不同 。为了模拟有耗表面，你可以重新定义这个边界为有限电导（Finite Conductivity ）或阻抗边界（Impedance boundary） 。有限电导边界可以是一种电导率和导磁率均为频率函数的有耗材料 。阻抗边界默认在所有频率都具有相同的实数或复数值 。为了模拟一个允许波进入空间辐射无限远的表面 ， 重新定义暴露于背景材料的表面为辐射边界（Radiation Boundary） 。背景能够影响你怎样给材料赋值 。例如，你要仿真一个充满空气的矩形波导，你可以创建一个具有波导形状特性为空气的简单物体 。波导表面自动被假定为良导体而且给出外部（outer）边界条件，或者你也可以把它变成有损导体 。§2.4 边界条件的技术定义激励（Excitation）——激励端口是一种允许能量进入或导出几何结构的边界条件 。理想电边界（Perfect E）——Perfect E是一种理想电导体或简称为理想导体 。这种边界条文档冲亿季，好礼乐相随mini ipad移动硬盘拍立得百度书包件的电?。?E-Field）垂直于表面 。有两种边界被自动地赋值为理想电边界 。1、任何与背景相关联的物体表面将被自动地定义为理想电边界并且命名为outer的外部边界条件 。2、任何材料被赋值为PEC（理想电导体）的物体的表面被自动的赋值为理想电边界并命为smetal边界 。理想磁边界（Perfect H）——Perfect H是一种理想的磁边界 。边界面上的电场方向与表面相切 。自然边界（Natural）——当理想电边界与理想磁边界出现交叠时，理想磁边界也被称为Natural边界 。理想磁边界与理想电边界交叠的部分将去掉理想电边界特性 ， 恢复所选择区域为它以前的原始材料特性 。它不会影响任何材料的赋值 。例如，可以用它来模拟地平面上的同轴线馈源图案 。有限电导率（Finite Conductivity）边界——有限电导率边界将使你把物体表面定义有耗（非理想）的导体 。它是非理想的电导体边界条件 。并且可类比为有耗金属材料的定义 。为了模拟有耗表面 ， 你应提供以西门子/米（Siemens/meter）为单位的损耗参数以及导磁率参数 。计算的损耗是频率的函数 。它仅能用于良导体损耗的计算 。其中电场切线分量等于Zs(n xHtan) 。表面电阻（Zs）就等于(1+j)/(ds) 。其中，d 是趋肤深度；导体的趋肤深度为w 是激励电磁波的频率. s 是导体的电导率μ是导体的导磁率阻抗边界（Impedance）——一个用解析公式计算场行为和损耗的电阻性表面 。表面的切向电场等于Zs(n xHtan) 。表面的阻抗等于Rs + jXs 。其中，Rs是以ohms/square为单位的电阻Xs 是以ohms/square为单位的电抗分层阻抗（Layered Impedance）边界——在结构中多层薄层可以模拟为阻抗表面 。使用分层阻抗边界条件进一步的信息可以在在线帮助中寻找 。集总RLC（Lumped RLC）边界——一组并联的电阻、电感和电容组成的表面 。这种仿真类似于阻抗边界，只是利用用户提供的R、L和C值计算出以ohms/square为单位的阻抗值 。无限地平面（Infinite Ground Plane）——通常，地面可以看成是无限的、理想电壁、有限电导率或者是阻抗的边界条件 。如果结构中使用了辐射边界，地面的作用是对远区场能量的屏蔽物，防止波穿过地平面传播 。为了模拟无限大地平面的效果，在我们定义理想电边界、有限电导或阻抗边界条件时，在无限大地平面的框子内打勾 。辐射边界（Radiation）——辐射边界也被称为吸收边界 。辐射边界使你能够模拟开放的表面 。即，波能够朝着辐射边界的方向辐射出去 。系统在辐射边界处吸收电磁波，本质上就可把边界看成是延伸到空间无限远处 。辐射边界可以是任意形状并且靠近结构 。这就排除了对球形边界的需要 。对包含辐射边界的结构 ， 计算的S参数包含辐射损耗 。当结构中包含辐射边界时，远区场计算作为仿真的一部分被完成 。§2.5 激励技术综述端口是唯一一种允许能量进入和流出几何结构的边界类型 。你可以把端口赋值给一个两维物体或三维物体的表面 。在几何结构中三维全波电磁场被计算之前，必须确定在每一个端口激励场的模式 。Ansoft HFSS 使用任意的端口解算器计算自然的场模式或与端口截面相同的传输线存在的模式 。导致两维场模式作为全三维问题的边界条件 。Ansoft HFSS默认所有的几何结构都被完全装入一个导电的屏蔽层 ， 没有能量穿过这个屏蔽层 。当你应用波端口（Wave Ports）于你的几何结构时 ， 能量通过这个端口进入和离开这个屏蔽层 。作为波端口的替代品 ， 你可以在几何结构内应用集中参数端口（Lumped Ports） 。集中参数端口在模拟结构内部的端口时非常有用 。§2.5.1 波端口（Wave Ports）端口解算器假定你定义的波端口连接到一个半无限长的波导，该波导具有与端口相同的截面和材料 。每一个端口都是独立地激励并且在端口中每一个入射模式的平均功率为1瓦 。波端口计算特性阻抗、复传播常数和S参数 。波动方程在波导中行波的场模式可以通过求解Maxwell方程获得 。下面的由Maxwell方程推出的方程使用两维解算器求解 。其中：是谐振电场的矢量表达式；是自由空间的波数；是复数相对导磁率；是复数相对介电常数 。求解这个方程，两维解算器得到一个矢量解形式的激励场模式 。这些矢量解与和无关，只要在矢量解后面乘上它们就变成了行波 。另外，我们注意到激励场模式的计算只能在一个频率 。在每一个感兴趣的频率，计算出的激励场模式可能会不一样 。§2.5.2 模式（Modes）对于给定横截面的波导或传输线 ， 特定频率下有一系列的场模式满足麦克斯维方程组 。这些模式的线性叠加都可以在波导中存在 。模式转换某些情况下，由于几何结构的作用像一个模式变换器 ， 计算中包括高阶模式的影响是必须的 。例如，当模式1（主模）从某一结构的一个端口（经过该结构）转换到另外一个端口的模式2时，我们有必要得到模式2下的S参数 。模式，反射和传播在单一模式的信号激励下 ， 三维场的解算结果中仍然可能包含由于高频结构不均匀引起的高次模反射 。如果这些高次模反射回激励源端口 ， 或者传输到下一个端口，那么和这些高次模相关的S参数就必须被考虑 。如果高次模在到达任何端口前，得到衰减（这些衰减由金属损耗或者传播常数中的衰减部分所造成），那么我们就可以不考虑这些高次模的S参数 。模式和频率一般来说，和每种模式相关的场模式也许会随频率的改变而变化 。然而，传播常数和特性阻抗总是随频率变化的 。因此，需要频扫时，在每一个频率点，都应有相应的解算 。通常，随着频率的增加，高次模出现的可能性也相应的增加 。模式和S参数当每个端口的定义都正确时，仿真中包括的每个模式，在端口处都是完全匹配的 。因此，每个模式的S参数和波端口，将会根据不同频率下的特性阻抗进行归一化 。这种类型的S参数叫做广义的S参数 。实验测量，例如矢量网络分析仪，以及电路仿真器中使用的特性阻抗是常数（这使得端口在各个频率下不是完全匹配） 。为了使计算结果 ， 和实验及电路仿真得到的测量结果保持一致 ， 由HFSS得到的广义S参数必须用常数特性阻抗进行归一化 。如何归一化 ， 参看波端口校准 。注解：对广义S参数归一化的失败 ， 会导致结果的不一致 。例如，既然波端口在每一个频点都完全匹配 ， 那么S参数将不会表现出各个端口间的相互作用 ， 而实际上 ， 在为常数的特性阻抗端口中，这种互作用是存在的 。§2.5.3 波端口的边界条件：波端口边缘有以下所述的边界条件：理想导体或有限电导率边界—在默认条件下 ， 波端口边缘的外部定义为理想导体 。在这种假设条件下 ， 端口定义在波导之内 。对于被金属包裹传输线结构，这是没问题的 。而对于非平衡或者没被金属包围的传输线，在周围介质中的场必须被计算，不正确的端口尺寸将会产生错误的结果 。对称面——端口解算器可以理解理想电对称面（Perfect E symmetry）和理想磁对称面（Perfect H symmetry）面 。使用对称面时，需要填入正确的阻抗倍增数 。阻抗边界——端口解算将识别出端口边缘处的阻抗边界 。辐射边界——在波端口和辐射边界之间默认的设置是理想导体边界 。§2.5.4 波端口校准：一个添加到几何结构的波端口必须被校准以确保一致的结果 。为了确定场的方向和极性以及计算电压 ， 校准是必要的 。§2.5.5求解类型:模式驱动对于模式驱动的仿真，波端口使用积分线校准 。每一条用于校准的积分线线都具有以下的特性：阻抗：作为一个阻抗线 ， 这条线作为Ansoft HFSS在端口对电场进行积分计算电压的积分路径 。Ansoft HFSS利用这个电压计算波端口的特性阻抗 。这个阻抗对广义S参数的归一化是有用的 。通常，这个阻抗指定为特定的值，例如，50欧姆 。注意：如果你想有能力归一化特性阻抗或者想观察Zpv或Zvi的值就必须在端口设定积分线 。校准：作为一条校准线，这条线明确地确定每一个波端口向上或正方向 。在任何一个波端口，时的场的方向至少是两个方向中的一个 。在同一端口，例如圆端口，有两个以上的可能的方向 ， 这样你将希望使用极化（Polarize）电场的选项 。如果你不定义积分线，S参数的计算结果也许与你的期望值不一致 。提示：也许你需要首先运行端口解（ports-only solution ），帮助你确定如何设置积分线和它的方向 。为了用积分线校准一个已经定义的波端口，要做一下操作：在项目树（Project Tree）中打开激励（Excitations），并双击被校准的波端口 。2. 选择模型（Modes）列表 。3. 从列表中为第一个模型选择积分线（Integration Line）一列 。然后，选择新线（New Line） 。4. 使用下列方法中的一种进行位置和长度的设置：直接输入线段起点和终点相对工作坐标系的x,y和z坐标 。关于坐标系更多的信息，请参阅XX章 。在绘图窗口的点击 。这条线显示为矢量 ， 指明了方向 。如需要改变线段的方向，在积分线（Integration Line）一列，选择切换终点（Swap Endpoints） 。5. 重复3、4步 ， 设置该端口其它模式的积分线 。6. 完成积分线定义后点击OK 。7. 重复1－6步，设置其它波端口的积分线 。关于阻抗线Ansoft HFSS开始计算的S矩阵值是对每个端口的阻抗进行归一化的结果 。然而，我们经常希望计算对某一个特定阻抗如50欧姆归一化的S矩阵 。为了将广义S矩阵转化成归一化S矩阵，Ansoft HFSS需要计算各端口的特征阻抗 。计算特征阻抗的方法有很多种（Zpi, Zpv, Zvi） 。Ansoft HFSS始终会计算Zpi 。这个阻抗的计算使用波端口处的功率和电流 。另外两种方法Zpv 和Zvi 需要计算电压的积分线 。利用每一个模式的积分线，可以计算出电压值 。一般来说 ， 阻抗线应该定义在电压差值最大方向上的两点之间 。如果你要分析多个模式，由于电场方向的变化，需对每个模式分别定义不同的阻抗线 。关于校准线：在计算波端口激励的场模式时,场在ωt＝0时的方向是任意的且指向至少两个方向中的一个 。利用参考方向或参考起点 ， 积分线能够校准端口 。需确认每一个端口定义的积分线参考方向都与类似或相同截面端口的参考方向相同 。用这种方法，试验室的测量（通过移去几何结构，两个端口连接在一起的方法校正设置）得以重现 。由于校准线仅仅确定激励信号的相位和行波，系统在只对端口解算（ports-only solution ）时可以将其忽略不计 。§2.5.6求解类型:终端驱动Ansoft HFSS计算的以模式为基础的S矩阵表示了波导模式入射和反射功率的比值 。上面的方法 ， 不能准确地描述那些有多个准横电磁波（TEM）模式同时传播的问题 。这种支持多个准横电磁波（TEM）模式的结构有耦合传输线或接头等 。它们通常使用端口S参数 。需要用终端线校准已定义的波端口：在项目树（Project Tree）中打开激励（Excitations） ， 并双击被校准的波端口 。2. 选择终端（Terminals）列表 。3. 从列表中为第一个模型选择终端线（Terminal Line）一列 。然后，选择新线（New Line） 。4. 使用下列方法中的一种进行位置和长度的设置：直接输入线段起点和终点相对工作坐标系的x,y和z坐标 。关于坐标系更多的信息，请参阅XX章 。在绘图窗口的点击 。这条线显示为矢量，指明了方向 。如需要改变线段的方向，在终端线（Terminal Line）一列，选择切换终点（Swap Endpoints） 。5. 重复3、4步，设置该端口其它终端线 。6. 完成终端线定义后点击OK 。7. 重复1－6步，设置其它波端口的终端线 。关于终端线：终端的S参数反映的是波端口节点电压和电流的线性叠加 。通过节点电压和电流端口的导纳、阻抗和赝S参数矩阵就能被确定 。对每个与导体相交的端口，Ansoft HFSS自动将模式解转变成终端解 。一般来说，一个单终端线都是建立在参考面或“地”导体与每一个端口的导体之间 。电压的参考极性用终端线的箭头确定，头部（＋）为证，尾部（—）为负 。来的 。如果你决定建立了终端线，你就必须在每一个端口和每端口都建立终端线 。§2.5.7 定义波断口的几点考虑波端口的定位：露于背景的面设定为波端口 。背景已经被命名为Outer. 因此，一个面如果表露于背景则它与outer相连 。用户可以通过主菜单HFSSèBoundary Display（Solver View）选择所有的区域定位 。从Solver View of Boundaries，点击Visibility查看outer 。内部波端口：结构内部定义波端口 ， 你必须在内部建立一个不存在的空间或者在已存在物体内侧选择一个面并将它的材料定义成为理想导体 。内部不存在的空间自动将边界赋值为outer 。你可以创建一个整个由其它物体包围的内部空间，然后，从这个物体中剪掉这个空间 。端口平面：端口设在单一平面 。不允许端口平面弯曲 。例如：一个几何体有一个弯曲的表面，该表面暴露于背景，则这个弯曲的表面不能被定义成波端口 。§2.5.8 端口要求一定长度的均匀横截面Ansoft HFSS假定你所定义的每个端口都与连接到一个于端口具有相同横截面的半无限长波导 。但求解S参数时，仿真器假定其几何结构被具有这些截面的自然模式激励 。下面的图将说明这些横截面 。第一个图显示直接在结构外面的导体表面定义了波端口 。第二张图显示，模型结构必须添加均匀横截面部分 。左边模型结构有误，原因是在模型两个端口都没有均匀横截面的部分 。为了正确建模，需在每个波端口处添加一段均匀横截面的传输线 ， 如右图所示 。均匀横截面部分的长度必须足够的长，这样才能保证截止模式逐渐消失 。以保证仿真结果的精确 。例如：如果一个截止模式由于损耗和模式截止大约经过1/8波长逐渐消逝了，这就需要构造一个长度为1/8波长的均匀波导段 。否则，仿真结果中一定会包含高次谐波的影响 。在端口处附近的不连续性同样可以使截止模式传播到端口 。如果端口放置在很靠近不连续性处，由于端口处的边界条件导致仿真结果与对应的真实值不同（即：系统迫使每一个端口都是你要求求解模式的线性叠加） 。截止模式中的能量传播到端口将会影响主模的能量并产生错误的结果 。如果波在Z方向上传播 ， 模式的削减可以用函数 。因此，所需的距离（均匀端口长度）由模式的传播常数值决定 。当端口长度设置正确时，在端口处仿真的模为理想匹配，如同波导延伸至无穷远处一般 。对仿真中没有包含的模，波端口可被看成理想导体 。§2.5.9 端口和多重传播模式每个高次模都表现为沿着波导传播的不同的场模式 。通常，仿真中应包括所有的传播模式 。在大多数情况下，你可以接受默认的单模模式，但是对那些传播高次模的问题，我们需要改变默认设置，将其改变成多模模式 。如果实际传播模式数比你指定指定的模式数多，就会产生错误的结果 。模式的数量随端口不同而不同 。传播模式传播模式是指那些具有传播常数β（rad/m）并且β远大于衰减常数α（Np/meter）的模式 。用下面的方法可确定那些仿真问题中应包括的模式，首先设置成不包括自适应解的多模模式问题，然后求解 。在完成分析之后检验每个模的复传播常数（Gamma）γ=α+β：为了能够在完成分析之后检验每个模的复传播常数：在HFSS的Analysis Setup菜单中，选择Matrix Data 。2. 此时会弹出一个对话框如下图所示 。选择Gamma并改变显示类型为Real/Imaginary 。在端口每一个附加的模式将产生一组附加的S参数 。假如，在一个3端口器件中每个端口设置2个模进行分析，其最终结果是一个6×6的S参量矩阵 。一般来说 ， n端口的解是由所有端口的激励数、模式数加上源的数量 。如果在仿真中不包含高次模，则需确认波端口有足够的长的均匀段，使截止模凋落且不会产生反射 。§2.5.10 波端口和对称面──阻抗倍乘当由于使用对称面使端口的尺寸减少时 ， 为计算电压损耗和功率流需要调整端口阻抗 。理想电对称面（Perfect E Symmetry plane）,阻抗倍乘因子为2 。该模型的电压差和功率流只有整个结构的1/2，导致计算出的阻抗也只有整个结构的1/2 。只有模型算出的阻抗乘2以后，其阻抗值才与实际结构相同 。理想磁对称面（Perfect H Symmetry plane），阻抗倍乘因子为0.5 。该模型计算的电压差与整个结构相同，但功率流只有整个结构的1/2，所以 ， 算出的阻抗为整体结构的2倍 。所以，阻抗倍乘因子为0.5 。如果整体结构同时包含理想电对称面和理想磁对称面，则无需调整 。也就是说，无需调整同时含有理想电边界和理想磁边界的结构输入阻抗倍乘数，因为理想磁对称面的阻抗倍乘因子为0.5 ， 理想电对称面的阻抗倍乘因子为2 。两个阻抗倍乘因子相乘等于1 。
hfss如何设置边界及激励Ansoft HFSS
的边界条件
用
Ansoft
HFSS
求解的波动方程是由微分形式的麦克斯韦方程推导出来的 。在这些场矢
量和它们的导数是都单值、有界而且沿空间连续分布的假设下 ， 这些表达式才可以使用 。在
边界和场源处，场是不连续的，场的导数变得没有意义 。因此 ， 边界条件确定了跨越不连续
边界处场的性质 。
作为一个
Ansoft
HSS
用户你必须时刻都意识到由边界条件确定场的假设 。由于边界条
件对场有制约作用的假设，我们可以确定对仿真哪些边界条件是合适的 。对边界条件的不恰
当使用将导致矛盾的结果 。
当边界条件被正确使用时 ，
边界条件能够成功地用于简化模型的复杂性 。
事实上，
Ansoft
HSS
能够自动地使用边界条件来简化模型的复杂性 。
对于无源
RF
器件来说，
Ansoft HSS
可
以被认为是一个虚拟的原型世界 。与边界为无限空间的真实世界不同 ， 虚拟原型世界被做成
有限的 。为了获得这个有限空间，
Ansoft HSS
使用了背景或包围几何模型的外部边界条件 。
模型的复杂性通常直接与求解问题所需的时间和计算机硬件资源直接联系 。在任何可以
提高计算机的硬件资源性能的时候，提高计算机资源的性能对计算都是有利的 。
§
2.2
一般边界条件
有三种类型的边界条件 。第一种边界条件的头两个是多数使用者有责任确定的边界或确
保它们被正确的定义 。材料边界条件对用户是非常明确的 。
1
、
激励源
波端口（外部）
集中端口（内部）
2
、
表面近似
对称面
理想电或磁表面
辐射表面
背景或外部表面
3
、
材料特性
两种介质之间的边界
具有有限电导的导体
§
2.3
背景如何影响结构
所谓背景是指几何模型周围没有被任何物体占据的空间 。
任何和背景有关联的物
体表面将被自动地定义为理想的电边界（
Perfect
E
）并且命名为外部（
outer
）边界条件 。你
可以把你的几何结构想象为外面有一层很薄而且是理想导体的材料 。
如果有必要 ， 你可以改变暴露于背景材料的表面性质 ， 使其性质与理想的电边界不同 。
为了模拟有耗表面，你可以重新定义这个边界为有限电导（
Finite Conductivity
）或阻抗边界
（
Impedance boundary
）
。
有限电导边界可以是一种电导率和导磁率均为频率函数的有耗材料 。
阻抗边界默认在所有频率都具有相同的实数或复数值 。为了模拟一个允许波进入空间辐射无
限远的表面，重新定义暴露于背景材料的表面为辐射边界（
Radiation Boundary
）
。
背景能够影响你怎样给材料赋值 。例如，
你要仿真一个充满空气的矩形波导 ，
你
可以创建一个具有波导形状特性为空气的简单物体 。波导表面自动被假定为良导体而且给出
外部（
outer
）边界条件，或者你也可以把它变成有损导体 。
§
2.4
边界条件的技术定义
激励（
Excitation
）
——
激励端口是一种允许能量进入或导出几何结构的边界条件 。
理想电边界
（
Perfect E
）
——
Perfect E
是一种理想电导体或简称为理想导体 。
这种边界条
文档冲亿季 ， 好礼乐相随
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件的电?。?br>E-Field
）垂直于表面 。有两种边界被自动地赋值为理想电边界 。
1
、
任何与背景相关联的物体表面将被自动地定义为理想电边界并且命名为
outer
的外
部边界条件 。
2
、
任何材料被赋值为
PEC
（理想电导体）的物体的表面被自动的赋值为理想电边界
并命为
smetal
边界 。
理想磁边界（
Perfect
H
）
——
Perfect
H
是一种理想的磁边界 。边界面上的电场方向与表
面相切 。
自然边界（
Natural
）
——
当理想电边界与理想磁边界出现交叠时，理想磁边界也被称为
Natural
边界 。理想磁边界与理想电边界交叠的部分将去掉理想电边界特性，恢复所选择区域
为它以前的原始材料特性 。它不会影响任何材料的赋值 。例如，可以用它来模拟地平面上的
同轴线馈源图案 。
有限电导率（
Finite Conductivity
）边界
——
有限电导率边界将使你把物体表面定
义有耗（非理想）的导体 。它是非理想的电导体边界条件 。并且可类比为有耗金属材料的定
义 。为了模拟有耗表面，你应提供以西门子
/
米（
Siemens/meter
）为单位的损耗参数以及导磁
率参数 。计算的损耗是频率的函数 。它仅能用于良导体损耗的计算 。其中电场切线分量等于
Zs(n xHtan)
。表面电阻（
Zs
）就等于
(1+j)/(ds)
。其中，
d
是趋肤深度；导体的趋肤深度为
w
是激励电磁波的频率
.
s
是导体的电导率
µ
是导体的导磁率
阻抗边界（
Impedance
）
——
一个用解析公式计算场行为和损耗的电阻性表面 。表面的切
向电场等于
Zs(n xHtan)
。表面的阻抗等于
Rs + jXs
。其中，
Rs
是以
ohms/square
为单位的电阻
Xs
是以
ohms/square
为单位的电抗
分层阻抗（
Layered
Impedance
）边界
——
在结构中多层薄层可以模拟为阻抗表面 。使用
分层阻抗边界条件进一步的信息可以在在线帮助中寻找 。
集总
RLC
（
Lumped RLC
）边界
——
一组并联的电阻、电感和电容组成的表面 。这种仿
真类似于阻抗边界，
只是软件利用用户提供的
R
、
L
和
C
值计算出以
ohms/square
为单位的阻
抗值 。
无限地平面（
Infinite
Ground
Plane
）
——
通常，地面可以看成是无限的、理想电壁、有
限电导率或者是阻抗的边界条件 。如果结构中使用了辐射边界，地面的作用是对远区场能量
的屏蔽物，防止波穿过地平面传播 。为了模拟无限大地平面的效果，
在我们定义理想电边界、
有限电导或阻抗边界条件时 ， 在无限大地平面的框子内打勾 。
辐射边界（
Radiation
）
——
辐射边界也被称为吸收边界 。辐射边界使你能够模拟开放的
表面 。即，波能够朝着辐射边界的方向辐射出去 。系统在辐射边界处吸收电磁波 ， 本质上就
可把边界看成是延伸到空间无限远处 。辐射边界可以是任意形状并且靠近结构 。这就排除了
对球形边界的需要 。对包含辐射边界的结构，计算的
S
参数包含辐射损耗 。当结构中包含辐
射边界时，远区场计算作为仿真的一部分被完成 。
§
2.5
激励技术综述
端口是唯一一种允许能量进入和流出几何结构的边界类型 。
你可以把端口赋值给
一个两维物体或三维物体的表面 。在几何结构中三维全波电磁场被计算之前 ， 必须确定在每
一个端口激励场的模式 。
Ansoft
HFSS
使用任意的端口解算器计算自然的场模式或与端口截
面相同的传输线存在的模式 。导致两维场模式作为全三维问题的边界条件 。
Ansoft HFSS
默认所有的几何结构都被完全装入一个导电的屏蔽层，没有能量穿
过这个屏蔽层 。当你应用波端口（
Wave Ports
）于你的几何结构时，能量通过这个端口进入和
离开这个屏蔽层 。
作为波端口的替代品 ， 你可以在几何结构内应用集中参数端口（
Lumped Ports
）
。
集中参数端口在模拟结构内部的端口时非常有用 。
§
2.5.1
波端口（
Wave Ports
）
端口解算器假定你定义的波端口连接到一个半无限长的波导 ，
该波导具有与端口
相同的截面和材料 。
每一个端口都是独立地激励并且在端口中每一个入射模式的平均功率为
1
瓦 。波端口计算特性阻抗、复传播常数和
S
参数 。
波动方程
在波导中行波的场模式可以通过求解
Maxwell
方程获得 。
下面的由
Maxwell
方程
推出的方程使用两维解算器求解 。
其中：
是谐振电场的矢量表达式；
是自由空间的波数；
是复数相对导磁率；
是复数相对介电常数 。
求解这个方程，
两维解算器得到一个矢量解形式的激励场模式 。
这些矢量解与和
无关，只要在矢量解后面乘上它们就变成了行波 。
另外 ， 我们注意到激励场模式的计算只能在一个频率 。在每一个感兴趣的频率，
计算出的激励场模式可能会不一样 。
§
2.5.2
模式（
Modes
）
对于给定横截面的波导或传输线，特定频率下有一系列的场模式满足麦克斯维方程组 。
这些模式的线性叠加都可以在波导中存在 。
模式转换
某些情况下 ， 由于几何结构的作用像一个模式变换器，计算中包括高阶模式的
影响是必须的 。例如 ， 当模式
1
（主模）从某一结构的一个端口（经过该结构）转换到另外一
个端口的模式
2
时，我们有必要得到模式
2
下的
S
参数 。
模式，反射和传播
在单一模式的信号激励下 ， 三维场的解算结果中仍然可能包含由于高频结构不
均匀引起的高次模反射 。如果这些高次模反射回激励源端口，或者传输到下一个端口，那么
和这些高次模相关的
S
参数就必须被考虑 。如果高次模在到达任何端口前，得到衰减（这些
衰减由金属损耗或者传播常数中的衰减部分所造成）
，
那么我们就可以不考虑这些高次模的
S
参数 。
模式和频率
一般来说 ， 和每种模式相关的场模式也许会随频率的改变而变化 。
然而，传播
常数和特性阻抗总是随频率变化的 。因此，需要频扫时，在每一个频率点，都应有相应的解
算 。通常，随着频率的增加，高次模出现的可能性也相应的增加 。
模式和
S
参数
当每个端口的定义都正确时，仿真中包括的每个模式，在端口处都是完全匹配的 。
因此，每个模式的
S
参数和波端口，将会根据不同频率下的特性阻抗进行归一化 。这种类型
的
S
参数叫做广义的
S
参数 。
实验测量 ， 例如矢量网络分析仪，以及电路仿真器中使用的特性阻抗是常数（这使
得端口在各个频率下不是完全匹配）
。
为了使计算结果，和实验及电路仿真得到的测量结果保持一致 ， 由
HFSS
得到的广
义
S
参数必须用常数特性阻抗进行归一化 。如何归一化，参看波端口校准 。
注解：对广义
S
参数归一化的失败，会导致结果的不一致 。例如，既然波端口在每一个
频点都完全匹配，那么
S
参数将不会表现出各个端口间的相互作用，而实际上，在为常数的
特性阻抗端口中 ， 这种互作用是存在的 。
§
2.5.3
波端口的边界条件：
波端口边缘有以下所述的边界条件：
理想导体或有限电导率边界
—
在默认条件下，波端口边缘的外部定义为理想导体 。
在这种假设条件下，端口定义在波导之内 。对于被金属包裹传输线结构，这是没问题的 。而
对于非平衡或者没被金属包围的传输线，在周围介质中的场必须被计算，不正确的端口尺寸
将会产生错误的结果 。
对称面
——
端口解算器可以理解理想电对称面（
Perfect E symmetry
）和理想磁对称
面（
Perfect H symmetry
）面 。使用对称面时，需要填入正确的阻抗倍增数 。
阻抗边界
——
端口解算将识别出端口边缘处的阻抗边界 。
辐射边界
——
在波端口和辐射边界之间默认的设置是理想导体边界 。
§
2.5.4
波端口校准：
一个添加到几何结构的波端口必须被校准以确保一致的结果 。
为了确定场的方向和
极性以及计算电压，校准是必要的 。
§
2.5.5
求解类型
:
模式驱动
对于模式驱动的仿真，
波端口使用积分线校准 。
每一条用于校准的积分线线都具有
以下的特性：
阻抗：作为一个阻抗线，这条线作为
Ansoft HFSS
在端口对电场进行积分计算电压
的积分路径 。
Ansoft
HFSS
利用这个电压计算波端口的特性阻抗 。这个阻抗对广义
S
参数的
归一化是有用的 。通常，这个阻抗指定为特定的值 ， 例如，
50
欧姆 。
注意：
如果你想有能力归一化特性阻抗或者想观察
Zpv
或
Zvi
的值就必须在端口设
定积分线 。
校准：作为一条校准线，这条线明确地确定每一个波端口向上或正方向 。在任何一个波
端口，
时的场的方向至少是两个方向中的一个 。在同一端口，例如圆端口，有两个以上的可
能的方向，这样你将希望使用极化（
Polarize
）电场的选项 。如果你不定义积分线 ，
S
参数的
计算结果也许与你的期望值不一致 。
提示：
也许你需要首先运行端口解
（
ports-only solution
）
，
帮助你确定如何设置积分线和
它的方向 。
为了用积分线校准一个已经定义的波端口，要做一下操作：
1.
在项目树（
Project Tree
）中打开激励（
Excitations
）
， 并双击被校准的波端口 。
2.
选择模型（
Modes
）列表 。
3.
从列表中为第一个模型选择积分线
（
Integration Line
）
一列 。
然后，
选择新线
（
New
Line
）
。
4.
使用下列方法中的一种进行位置和长度的设置：
直接输入线段起点和终点相对工作坐标系的
x,y
和
z
坐标 。关于坐标系更多的信息，请
参阅
XX
章 。
在绘图窗口的点击 。这条线显示为矢量，指明了方向 。如需要改变线段的方向，在积分
线（
Integration Line
）一列 ， 选择切换终点（
Swap Endpoints
）
。
5.
重复
3
、
4
步，设置该端口其它模式的积分线 。
6.
完成积分线定义后点击
OK
。
7.
重复
1
－
6
步，设置其它波端口的积分线 。
关于阻抗线
Ansoft
HFSS
开始计算的
S
矩阵值是对每个端口的阻抗进行归一化的结果 。然而，我们
经常希望计算对某一个特定阻抗如
50
欧姆归一化的
S
矩阵 。为了将广义
S
矩阵转化成归一化
S
矩阵 ，
Ansoft HFSS
需要计算各端口的特征阻抗 。计算特征阻抗的方法有很多种（
Zpi, Zpv,
Zvi
）
。
Ansoft HFSS
始终会计算
Zpi
。这个阻抗的计算使用波端口处的功率和电流 。另外两种方
法
Zpv
和
Zvi
需要计算电压的积分线 。利用每一个模式的积分线 ， 可以计算出电压值 。
一般来说 ，
阻抗线应该定义在电压差值最大方向上的两点之间 。
如果你要分析多个模式，
由于电场方向的变化，需对每个模式分别定义不同的阻抗线 。
关于校准线：
在计算波端口激励的场模式时
,
场在
ωt
＝
0
时的方向是任意的且指向至少两个方向中的一
个 。利用参考方向或参考起点，积分线能够校准端口 。需确认每一个端口定义的积分线参考
方向都与类似或相同截面端口的参考方向相同 。用这种方法 ， 试验室的测量（通过移去几何
结构，两个端口连接在一起的方法校正设置）得以重现 。
由于校准线仅仅确定激励信号的相位和行波，
系统在只对端口解算
（
ports-only solution
）
时可以将其忽略不计 。
§
2.5.6
求解类型
:
终端驱动
Ansoft
HFSS
计算的以模式为基础的
S
矩阵表示了波导模式入射和反射功率的比值 。上
面的方法 ， 不能准确地描述那些有多个准横电磁波（
TEM
）模式同时传播的问题 。这种支持
多个准横电磁波（
TEM
）模式的结构有耦合传输线或接头等 。它们通常使用端口
S
参数 。
需要用终端线校准已定义的波端口：
1.
在项目树（
Project Tree
）中打开激励（
Excitations
）
，并双击被校准的波端口 。
2.
选择终端（
Terminals
）列表 。
3.
从列表中为第一个模型选择终端线
（
Terminal Line
）
一列 。
然后，
选择新线
（
New
Line
）
。
4.
使用下列方法中的一种进行位置和长度的设置：
直接输入线段起点和终点相对工作坐标系的
x,y
和
z
坐标 。关于坐标系更多的信息，请
参阅
XX
章 。
在绘图窗口的点击 。这条线显示为矢量，指明了方向 。如需要改变线段的方向，在终端
线（
Terminal Line
）一列，选择切换终点（
Swap Endpoints
）
。
5.
重复
3
、
4
步，设置该端口其它终端线 。
6.
完成终端线定义后点击
OK
。
7.
重复
1
－
6
步，设置其它波端口的终端线 。
关于终端线：
终端的
S
参数反映的是波端口节点电压和电流的线性叠加 。通过节点电压和电流端口的
导纳、阻抗和赝
S
参数矩阵就能被确定 。
对每个与导体相交的端口，
Ansoft HFSS
自动将模式解转变成终端解 。
一般来说，一个单终端线都是建立在参考面或
“
地
”
导体与每一个端口的导体之间 。
电压的参考极性用终端线的箭头确定，头部（＋）为证，尾部（
—
）为负 。来的 。如果
你决定建立了终端线，你就必须在每一个端口和每端口都建立终端线 。
§
2.5.7
定义波断口的几点考虑
波端口的定位：
露于背景的面设定为波端口 。背景已经被命名为
Outer.
因此 ， 一个面如果表露于背景则
它与
outer
相连 。用户可以通过主菜单
HFSSè
Boundary
Display
（
Solver
View
）选择所有的区
域定位 。从
Solver View of Boundaries
，点击
Visibility
查看
outer
。
内部波端口：
结构内部定义波端口，你必须在内部建立一个不存在的空间或者在已存在物体内侧选择
一个面并将它的材料定义成为理想导体 。内部不存在的空间自动将边界赋值为
outer
。你可以
创建一个整个由其它物体包围的内部空间，然后，从这个物体中剪掉这个空间 。
端口平面：
端口设在单一平面 。不允许端口平面弯曲 。例如：一个几何体有一个弯曲的表面 ， 该表
面暴露于背景 ， 则这个弯曲的表面不能被定义成波端口 。
§
2.5.8
端口要求一定长度的均匀横截面
Ansoft
HFSS
假定你所定义的每个端口都与连接到一个于端口具有相同横截面的半无限
长波导 。但求解
S
参数时，仿真器假定其几何结构被具有这些截面的自然模式激励 。下面的
图将说明这些横截面 。第一个图显示直接在结构外面的导体表面定义了波端口 。
第二张图显示，模型结构必须添加均匀横截面部分 。左边模型结构有误，原因是在模型
两个端口都没有均匀横截面的部分 。为了正确建模，需在每个波端口处添加一段均匀横截面
的传输线，如右图所示 。
均匀横截面部分的长度必须足够的长，这样才能保证截止模式逐渐消失 。以保证仿真结
果的精确 。例如：如果一个截止模式由于损耗和模式截止大约经过
1/8
波长逐渐消逝了，这就
需要构造一个长度为
1/8
波长的均匀波导段 。否则 ， 仿真结果中一定会包含高次谐波的影响 。
在端口处附近的不连续性同样可以使截止模式传播到端口 。如果端口放置在很靠近不连
续性处，由于端口处的边界条件导致仿真结果与对应的真实值不同（即：系统迫使每一个端
口都是你要求求解模式的线性叠加）
。
截止模式中的能量传播到端口将会影响主模的能量并产
生错误的结果 。
如果波在
Z
方向上传播，模式的削减可以用函数
。因此 ， 所需的距离（均匀端口长度）
由模式的传播常数值决定 。
当端口长度设置正确时 ，
在端口处仿真的模为理想匹配，
如同波导延伸至无穷远处一般 。
对仿真中没有包含的模，波端口可被看成理想导体 。
§
2.5.9
端口和多重传播模式
每个高次模都表现为沿着波导传播的不同的场模式 。通常，仿真中应包括所有的传播模
式 。在大多数情况下 ， 你可以接受默认的单模模式，但是对那些传播高次模的问题，我们需
要改变默认设置，将其改变成多模模式 。如果实际传播模式数比你指定指定的模式数多，就
会产生错误的结果 。模式的数量随端口不同而不同 。
传播模式
传播模式是指那些具有传播常数
β
（
rad/m
）
并且
β
远大于衰减常数
α
（
Np/meter
）
的模式 。
用下面的方法可确定那些仿真问题中应包括的模式，首先设置成不包括自适应解的多模模式
问题 ， 然后求解 。在完成分析之后检验每个模的复传播常数（
Gamma
）
γ=α+β
：为了能够在
完成分析之后检验每个模的复传播常数：
1.
在
HFSS
的
Analysis Setup
菜单中，选择
Matrix Data
。
2.
此时会弹出一个对话框如下图所示 。选择
Gamma
并改变显示类型为
Real/Imaginary
。
在端口每一个附加的模式将产生一组附加的
S
参数 。
假如，
在一个
3
端口器件中每个端口
设置
2
个模进行分析，其最终结果是一个
6×
6
的
S
参量矩阵 。一般来说，
n
端口的解是由所有
端口的激励数、模式数加上源的数量 。
如果在仿真中不包含高次模，则需确认波端口有足够的长的均匀段，使截止模凋落且不
会产生反射 。
§
2.5.10
波端口和对称面
──
阻抗倍乘
当由于使用对称面使端口的尺寸减少时，为计算电压损耗和功率流需要调整端口阻抗 。
理想电对称面（
Perfect E Symmetry plane
）
,
阻抗倍乘因子为
2
。该模型的电压差和功率流
只有整个结构的
1/2
，
导致计算出的阻抗也只有整个结构的
1/2
。
只有模型算出的阻抗乘
2
以后，
其阻抗值才与实际结构相同 。
理想磁对称面（
Perfect H Symmetry plane
）
，阻抗倍乘因子为
0.5
。该模型计算的电压差与
整个结构相同，但功率流只有整个结构的
1/2
，所以 ， 算出的阻抗为整体结构的
2
倍 。所以，
阻抗倍乘因子为
0.5
。
如果整体结构同时包含理想电对称面和理想磁对称面 ， 则无需调整 。也就是说，无需调
整同时含有理想电边界和理想磁边界的结构输入阻抗倍乘数 ， 因为理想磁对称面的阻抗倍乘
因子为
0.5
，理想电对称面的阻抗倍乘因子为
2
。两个阻抗倍乘因子相乘等于
1
。
HFSS 如何插入金属垫片三角形可以用画线命令实现，最后的闭合顶点双击 ， 就自动生成三角形面 。面不能设置材料，但可以设置面的边界条件 。选中面，右键assignboundary，选Finite conductivity boundary,如下 ， 先点框，再点vacuum ， 就可自己选金属边界了
HFSS采用的是什么算法建模采用acis的内核，
电磁场计算采用有限元法（Finite Element Method，FEM）
thermal treatmen 和 heat treatment有什么区别thermal treatment
[机] 热处理
heat treatment
[机] 热处理
一个意思
heat conductivity是什么意思heat conductivity热传导； 热传导性； 热导率； 导热率Where sells measures the diamond the heat conductivity meter? 哪里卖测钻石的热导仪?很高兴第一时间为您解答，祝学习进步如有问题请及时追问，谢谢~~O(∩_∩)O
turbulent thermal conductivity 是多少回答可能带有主观性如有不当之处，望谅解turbulent是形容词turbulence是名词如有疑问，请追问满意，还请采纳
thermal conductivity是什么意思thermal conductivity英[ˈθə:məl ˌkɔndʌkˈtɪvɪti:]美[ˈθɚməl ˌkɑndʌkˈtɪvɪti][词典] 导热性[系数];[网络] 导热; 导热系数; 热传导系数;[例句]Due to its low thermal conductivity, PCM is more effective if coupled with Aluminum fins and Aluminum foam.如果要增加铝散热片和铝泡沫胶时 ， 由于PCM的低导热性，使它的性能更加有效 。
power conductivity什么意思power conductivity
功率系数
conductivity
n. 传导性，传导率 ， 电导率;
hopping conductivity是什么意思hopping conductivity
[词典]跳跃电导性;
[例句]These results may be explained by the hopping conductivity in the variable range in the vicinity of Fermi energy.
这些结果可以用Fermi能级附近的定域态内的变程跳跃电导来解释 。
电导率3.90是啥意思?电导率越小导电越差 。
电导率 (electric conductivity) 是表示物质传输电流能力强弱的一种测量值 。当施加电压于导体的两端时，其电荷载子会呈现朝某方向流动的行为，因而产生电流 。电导率是以欧姆定律定义为电流密度和电场强度的比率：有些物质会有异向性 (anisotropic) 的电导率，必需用 3 X 3 矩阵来表达（使用数学术语 ， 第二阶张量，通常是对称的） 。电导率是电阻率的倒数 。在国际单位制中的单位是西门子/米 (S·m-1)：电导率仪 (electrical conductivity meter) 是一种是用来测量溶液电导率的仪器 。
工业电导率仪用英语怎么说工业电导率仪
这个词语
用英语表达
翻译为 : Industrial conductivity meter.